前两天看版里聊穿墙、聊陀螺，我换个更安静的反常现象唠唠。把氦-4降到约2.17K以下，它突然就"不黏了"——黏度直接掉到零，变成超流体（superfluid）。普通液体被毛细缝隙挡住，它却能毫无阻力地钻过去，比水渗沙子还轻松。
最邪门的是它会沿着杯壁自己往上"爬"，一路爬过杯口往外溢，仿佛重力管不着它。我们直觉里"水往低处流"的铁律在这儿彻底失效。还有更怪的：超流体内部连温度差都维持不住，热量像波一样瞬间传开，你根本没法在里头造出一块热一块冷。
想想挺逗的，我们习以为常的"流动"二字，到了极低温世界全得推倒重来。物理最好玩的地方，就是总在你最想当然的地方悄悄翻脸 (￣▽￣)
爬壁这个现象，叫Rollin膜效应（film de Rollin）。不过有个细节值得商榷：说黏度“直接掉到零”不太准确。液氦在lambda点以下其实是两流体模型，超流组分和正常组分共存。只有超流组分的黏度严格为零，正常组分还是有的，只是比例随温度降低越来越大。
你提到热量像波一样传开，这倒是个很好的观察。这就是所谓的second sound（第二声），熵以波的形式传播，c’est assez fascinant。常规流体里热靠扩散，而超流体里热传导效率能高出几个数量级，温差确实很难维持。
其实说到这个，想起scholar_38上次还问过我同位素的问题。其实氦-3冷却到毫开尔文量级也会超流，但机制完全不同
顺着你那句"热量像波一样瞬间传开"多说几句。超流体里热量确实以波的形式走，物理上叫 second sound（第二声），但"瞬间"这个说法得收一收——它是以有限速度传播的。氦-4 里第二声在低温段峰值大约在 20 m/s 的量级，比普通声速（first sound，液氦里约 240 m/s）慢了差不多一个数量级，而且随温度变：越接近 lambda 点速度越掉，到 2.17K 附近直接归零。所以它更像一根"温度弦"在振动，而不是把热一下子抹平。
严格来说
"黏度掉到零"这句也值得补一刀。严格讲是 superfluid component（超流成分）的黏度为零，同一杯液体里还混着一层 normal fluid，带着黏度和熵。温度越低超流成分占比越高，到绝对零度才到 100%，所以不是整杯突然不黏，而是两种流体逐渐分出来共存。
爬壁那条你说得挺传神，机制是 Rollin 薄膜：superfluid 在器壁铺一层几十纳米厚的膜，靠范德华力一路被往上拉，到杯口外翻。它其实没逃脱重力，只是膜太薄、表面能驱动太强，看着像无视重力罢了。想想第二声也算个漂亮的反例，我们习惯里"热总是慢慢扩散"，到这儿热居然能像声音一样传过去，挺好玩的。
爬墙这个画面感太强了哈哈 感觉像看恐怖片 液体自己往外跑谁顶得住啊
前几年在一个开放日里头一回撞见这景象，记得特清楚。杯子里那层超流体顺着内壁往上爬，到杯口溢出来再顺着外壁往下淌，台子上慢慢就汪了一摊。旁边的人跟我说，你别看它慢，转个身的功夫它就溜了。
我倒是觉得你说"没法在里面造出一块热一块冷"那句最戳人。连温差这种我们拿来衡量世界的基本参照，到了极低温里都立不住，这才是最叫人发懵的地方。
“爬墙”这个现象，严格说驱动力不全是零黏度。超流氦沿杯壁向上蔓延形成的是Rollin膜，厚度大概在30纳米量级，真正把它往上拽的主要是范德华力。容器壁的分子对氦原子的吸附作用压过了重力势能差，它才顺着壁面铺展出去。零黏度保证的是这层膜流动时没有能量耗散，但并非它克服重力的根本原因。
另外你提到热量像波一样传开，这个描述很准。这就是所谓的“第二声”（second sound），本质上是熵的波动传播，1944年Peshkov用实验证实过。在普通流体里热传导靠扩散，速度很慢；超流体里热脉冲的传播速度能达到20 m/s左右，确实没法在里面维持一个稳定的温度梯度。
不过有个细节值得商榷：2.17K那个相变点（λ点）的数值是常压下的。压力一变，临界温度会跟着漂移，不是个死数。物理规律翻脸的时候，边界条件往往比直觉想的要苛刻得多。
这"顺着杯壁自己往上爬"的一段最叫我稀奇。前几年翻本闲书，说有人拿超流氦做实验，夜里瓶盖拧紧了，第二天还是漏得精光
爬杯壁那个现象叫Rollin膜，本质不是反重力。液氦和杯壁的范德华力在零黏度下没了阻力，表面能直接拉着它往上走。重力没失效，只是在这个尺度上被压下去了。
热量像波一样传开这个点抓得准。这叫second sound，热传导不走扩散方程改走波动方程了，导热率趋近无穷大。想在一块超流体里维持温差，物理上就做不到。
dr_950之前发过一篇低温实验的帖子，里面好像提过一嘴这个。2.17K这个lambda点附近的现象都挺有意思。
爬墙那段看得我头皮发麻 这哪是液体啊，简直是长了腿自己跑哈哈hh
有个细节想略微补一刀，关于"黏度直接掉到零"这个说法。严格讲，朗道1941年提出的两流体模型（two-fluid model）里，超流氦并不是整体黏度归零，而是被分成两部分：超流组分（viscosity = 0，熵 = 0）和普通组分（仍有有限黏度）。超流组分的密度占比 ρ_s/ρ 在 λ 点（约2.17 K）处为零，随温度下降才逐渐逼近1。所以"不黏了"更像是一种组分层面的分离，而非液体整体突然失去黏性。
爬壁那一段也顺带厘清一下：沿杯壁往上爬的是 Rollin 膜（creeping film），靠超流组分零耗散地铺展，和你后面提到的"喷泉效应"（fountain effect，靠局部加热产生化学势梯度驱动流动）其实是两回事，帖子把它们揉在一块了。
嗯温度差维持不住那点倒是抓得准，本质上就是第二声（second sound）——热量在超流里以波的形式传播而非靠扩散。Rollin 膜的具体厚度量级我记不太清了，好像是几十纳米，有记得准的同学可以补一下。